La antena de dipolo

En esta sección, la antena dipolo con un radio muy fina se considera. El dipolo es similar a la dipolo corto excepto que no tiene la obligación de ser pequeño en comparación con la longitud de onda (de la frecuencia de la antena está operando a). Para una antena de dipolo de longitud L  orientadas a lo largo del eje z y centrado en z = 0, la corriente fluye en la dirección z con una amplitud que sigue de cerca la siguiente función: Tenga en cuenta que esta corriente también es oscilante en el tiempo en sinusoidal de frecuencia f. La distribución actual de un (a la derecha) un cuarto de longitud de onda (izquierda) y lleno de longitud de onda dipolos se dan en la Figura 1. Tenga en cuenta que el valor máximo de la corriente no se alcanza a lo largo del dipolo a menos que la longitud es superior a la mitad la longitud de onda. Figura 1. distribución actual de los dipolos de longitud finita. Antes de examinar los campos radiados por un dipolo, tenga en cuenta la impedancia de entrada de un dipolo en función de su longitud, trazada en la figura 2. Tenga en cuenta que el impedancia de entrada se especifica como Z = R + jX, donde R es la resistencia y X es la reactancia. Figura 2. Impedancia de entrada en función de la longitud (L) de una antena dipolo. Tenga en cuenta que para los dipolos muy pequeña, la impedancia de entrada es capacitiva, lo que significa que la impedancia está dominado por un valor de reactancia negativa (y una impedancia real relativamente pequeño o resistencia). A medida que el dipolo se hace más grande, aumenta la resistencia de entrada, junto con la reactancia. En un poco menos de 0,5 la antena tiene cero componente imaginario de la impedancia (reactancia X = 0). Si la longitud de la antena dipolo se convierte en cerca de una longitud de onda, la impedancia de entrada se convierte en infinito. Este extraño cambio en la impedancia de entrada puede ser entendido mediante el estudio de línea de transmisión de alta frecuencia teoría. Como una explicación más sencilla, considere el dipolo de longitud de onda que se muestra en la Figura 1. Si un voltaje se aplica a los terminales de la antena de la derecha en la Figura 1, la distribución actual como se indica. Puesto que la corriente en los terminales es cero, la impedancia de entrada (dada por Z = V / I) necesariamente ser infinita. En consecuencia, la impedancia infinita se produce cada vez que el dipolo es un múltiplo entero de una longitud de onda. En la siguiente sección, vamos a considerar el patrón de radiación de las antenas dipolo.